1982年 11卷 第1期
物理，
1982, 11(1)
摘要：
在空间旋转变换下，变换后的量子系统波函数｜φ＇〉与原来波函数｜φ＇〉的关系为式中Ｉｚ为组成量子系统的粒子自旋在空间转轴。方向的分量算符，θ为绕ｚ轴的转角，可见变换后的波函数与粒子自旋有关．对费密子，当θ＝２π时，旋转后的波函数附加相位因子－１，只有再旋转２π时波函数才恢复原值，即费密子具有空间旋转的４π对称性（或称旋量性）．对玻色子，当θ＝２π时，波函数复原，即具有空间旋转的２π对称?...
在空间旋转变换下，变换后的量子系统波函数｜φ＇〉与原来波函数｜φ＇〉的关系为式中Ｉｚ为组成量子系统的粒子自旋在空间转轴。方向的分量算符，θ为绕ｚ轴的转角，可见变换后的波函数与粒子自旋有关．对费密子，当θ＝２π时，旋转后的波函数附加相位因子－１，只有再旋转２π时波函数才恢复原值，即费密子具有空间旋转的４π对称性（或称旋量性）．对玻色子，当θ＝２π时，波函数复原，即具有空间旋转的２π对称?...
物理，
1982, 11(1)
摘要：
在微波多晶铁氧体物理中，有三个很基本的问题．第一个问题是在稳恒磁场和交变磁场的同时作用下，铁磁体的磁矩或磁化强度矢量的运动规律问题，也就是通常所说的运动方程问题．对这个问题，有量子力学与经典两类描述方法．由于量子力学描述需具备一定的量子力学知识，而经典描述有形象具体之优点，并且在许多问题上与实验结果符合，所以在这里我们只介绍经典描述．在铁磁体的磁矩或磁化强度矢量运动规律的经典唯象描述?...
在微波多晶铁氧体物理中，有三个很基本的问题．第一个问题是在稳恒磁场和交变磁场的同时作用下，铁磁体的磁矩或磁化强度矢量的运动规律问题，也就是通常所说的运动方程问题．对这个问题，有量子力学与经典两类描述方法．由于量子力学描述需具备一定的量子力学知识，而经典描述有形象具体之优点，并且在许多问题上与实验结果符合，所以在这里我们只介绍经典描述．在铁磁体的磁矩或磁化强度矢量运动规律的经典唯象描述?...
物理，
1982, 11(1)
摘要：
近年来，随着各种新技术的出现和材料科学的发展，光学滤波器的种类不断增加［１］，特别是光学相位滤波器发展尤为迅速。应用范围也随之更加广泛．所谓光学相位滤波器就是对入射光波进行相位调制的元件．虽然从广义上来说诸如透镜、棱镜等光学元件都可以视为相位滤波器，但是，这里我们仅着眼于那些取离散值的相位滤波器，对其发展、分类、应用、制备方法及所用材料作一介绍．早在１９３５年Ｚｅｒｎｉｋｅ提出了相位?...
近年来，随着各种新技术的出现和材料科学的发展，光学滤波器的种类不断增加［１］，特别是光学相位滤波器发展尤为迅速。应用范围也随之更加广泛．所谓光学相位滤波器就是对入射光波进行相位调制的元件．虽然从广义上来说诸如透镜、棱镜等光学元件都可以视为相位滤波器，但是，这里我们仅着眼于那些取离散值的相位滤波器，对其发展、分类、应用、制备方法及所用材料作一介绍．早在１９３５年Ｚｅｒｎｉｋｅ提出了相位?...
物理，
1982, 11(1)
摘要：
热中子散射的研究是从五十年代初期开始的．起初主要是为了反应堆设计的需要，后来人们渐渐地认识到了用中子作为研究凝聚态物质的探针是很有用的．随着核反应堆通量的提高、电子直线加速器束流的增大和测量方法的不断完善，热中子散射的研究与应用得到了发展．迄今中子散射工作大部分属于基础研究。只有一些国家开始了能源和环境保护等的应用研究．１９７６年年底在卢布尔雅那举行的关于中子散射应用研究的会议上，专门讨论了?...
热中子散射的研究是从五十年代初期开始的．起初主要是为了反应堆设计的需要，后来人们渐渐地认识到了用中子作为研究凝聚态物质的探针是很有用的．随着核反应堆通量的提高、电子直线加速器束流的增大和测量方法的不断完善，热中子散射的研究与应用得到了发展．迄今中子散射工作大部分属于基础研究。只有一些国家开始了能源和环境保护等的应用研究．１９７６年年底在卢布尔雅那举行的关于中子散射应用研究的会议上，专门讨论了?...
物理，
1982, 11(1)
摘要：
１９３４年发现切伦科夫辐射［１］以来，人们对它的性质从理论和实验上作了详尽研究［２，３］．切伦科夫探测器成为高能物理实验中鉴别粒子最常用的工具．文献［４］综述了１９７３年前这类探测器在高能物理中的应用，本文介绍这一技术在七十年代的发展概貌．切伦科夫辐射的基本关系是ｃｏｓθ（λ）＝１［βｎ（λ）］．（１）粒子运动的方向和速度β＝Ｖ／ｃ可由介质折射率ｎ（λ）和辐射角θ（λ）唯一地确定．在?...
１９３４年发现切伦科夫辐射［１］以来，人们对它的性质从理论和实验上作了详尽研究［２，３］．切伦科夫探测器成为高能物理实验中鉴别粒子最常用的工具．文献［４］综述了１９７３年前这类探测器在高能物理中的应用，本文介绍这一技术在七十年代的发展概貌．切伦科夫辐射的基本关系是ｃｏｓθ（λ）＝１［βｎ（λ）］．（１）粒子运动的方向和速度β＝Ｖ／ｃ可由介质折射率ｎ（λ）和辐射角θ（λ）唯一地确定．在?...
物理，
1982, 11(1)
摘要：
ＰｂＴｉＯ３是钙钛矿型铁电体，采用一般方法烧结的纯ＰｂＴｉＯ３陶瓷，因样品通过居里温度Ｔｃ≈５００℃冷却时，由于晶轴方向的热膨胀系数差异较大，使晶界产生较大的应力，导致样品自行粉碎或使各种性能变坏．因而，在铅系压电陶瓷材料中常掺入微量Ｍｎ，Ｎｂ和Ｃｅ等元素，使材料的压电性能得到改善，这是达到实用化的一种比较普遍的方法．我们对（ｘＰｂＴｉＯ３＋ｙＰｂＣｅＯ３＋ｚＰｂＮｂ２Ｏ６）＋ｍＭｎＯ２（０?...
ＰｂＴｉＯ３是钙钛矿型铁电体，采用一般方法烧结的纯ＰｂＴｉＯ３陶瓷，因样品通过居里温度Ｔｃ≈５００℃冷却时，由于晶轴方向的热膨胀系数差异较大，使晶界产生较大的应力，导致样品自行粉碎或使各种性能变坏．因而，在铅系压电陶瓷材料中常掺入微量Ｍｎ，Ｎｂ和Ｃｅ等元素，使材料的压电性能得到改善，这是达到实用化的一种比较普遍的方法．我们对（ｘＰｂＴｉＯ３＋ｙＰｂＣｅＯ３＋ｚＰｂＮｂ２Ｏ６）＋ｍＭｎＯ２（０?...
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1982, 11(1)
摘要：
临界点是气液相变的终点．在该点附近流体显示出奇异特性．奇异特性使得临界点附近流体热力学性质的实验测量与理论计算变得非常困难．为了更好地表示临界点附近的热力学性质，状态方程应能表达流体在临界点的奇异性．Ｓｃｈｏｆｉｅｌｄ首先提出能满足上述要求的参数标度状态方程——线性模型与立方模型两种．该方程用两个参变数Ｒ，θ表示．可以证明：在限定立方模型中，等温压缩率ＫＴ仅与Ｒ有关，与θ无关，所以Ｒ?...
临界点是气液相变的终点．在该点附近流体显示出奇异特性．奇异特性使得临界点附近流体热力学性质的实验测量与理论计算变得非常困难．为了更好地表示临界点附近的热力学性质，状态方程应能表达流体在临界点的奇异性．Ｓｃｈｏｆｉｅｌｄ首先提出能满足上述要求的参数标度状态方程——线性模型与立方模型两种．该方程用两个参变数Ｒ，θ表示．可以证明：在限定立方模型中，等温压缩率ＫＴ仅与Ｒ有关，与θ无关，所以Ｒ?...
物理，
1982, 11(1)
摘要：
碘酸盐晶体作为非线性光学材料引起人们广泛的关注［１－４］；因２ＫＩＯ３·ＨＣｌ晶体有其特殊的倍频效应和压电效应，所以被人们用来作为非线性光学和压电材料应用的研究．然而对其结构的研究至今未公开报道，在研究该晶体的生长中，文献［５］曾把它的化学结构式写为ＫＩＯ３·ＫＣｌ·ＨＩＯ３，显然这种结构式表达了晶体中存在不等同晶格位的Ｋ和Ｉ原子．人们知道，近年发展起来的Ｘ射线光电子能谱（ＸＰＳ）广?...
碘酸盐晶体作为非线性光学材料引起人们广泛的关注［１－４］；因２ＫＩＯ３·ＨＣｌ晶体有其特殊的倍频效应和压电效应，所以被人们用来作为非线性光学和压电材料应用的研究．然而对其结构的研究至今未公开报道，在研究该晶体的生长中，文献［５］曾把它的化学结构式写为ＫＩＯ３·ＫＣｌ·ＨＩＯ３，显然这种结构式表达了晶体中存在不等同晶格位的Ｋ和Ｉ原子．人们知道，近年发展起来的Ｘ射线光电子能谱（ＸＰＳ）广?...
物理，
1982, 11(1)
摘要：
单辊急冷法制取非晶簿带工艺简便，适于大量生产，依照此法，熔融金属流撞击到快速旋转的冷辊表面，形成动态金属熔潭，非晶薄带的冷速、几何形状和表面质量等，主要取决于这股熔融金属的流体动力学以及气流界面层的作用．为了避免或减少气流层的影响，曾作过阻流试验，采用局部真空，以便在熔潭附近获得较稳定的金属流，使维持旋转冷辊周边气流界面层处于层流，而不是湍流状态．Ｈ．Ｌｉｅｂｅｒｍａｎｎ［１］从理论?...
单辊急冷法制取非晶簿带工艺简便，适于大量生产，依照此法，熔融金属流撞击到快速旋转的冷辊表面，形成动态金属熔潭，非晶薄带的冷速、几何形状和表面质量等，主要取决于这股熔融金属的流体动力学以及气流界面层的作用．为了避免或减少气流层的影响，曾作过阻流试验，采用局部真空，以便在熔潭附近获得较稳定的金属流，使维持旋转冷辊周边气流界面层处于层流，而不是湍流状态．Ｈ．Ｌｉｅｂｅｒｍａｎｎ［１］从理论?...
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1982, 11(1)
摘要：
高温高压下物质的相变研究是十分重要的课题．精确地了解高压腔内的压力和温度是非常重要的。目前，常温下的压力定标工作已经做得很多．由于高温下传压介质的力学性质的变化，常温下标定的压力值已不适用于高温情况，高温下压腔内的压力得重新标定．有人采用高温高压Ｘ射线技术进行标定；也有人建议用Ａｕ，Ａｇ，Ｃｕ和Ｐｂ等元素的熔化曲线来标定［１］．但是这些通常是困难的．我们采用高压差热分析技术，研究了Ｐｂ的熔化?...
高温高压下物质的相变研究是十分重要的课题．精确地了解高压腔内的压力和温度是非常重要的。目前，常温下的压力定标工作已经做得很多．由于高温下传压介质的力学性质的变化，常温下标定的压力值已不适用于高温情况，高温下压腔内的压力得重新标定．有人采用高温高压Ｘ射线技术进行标定；也有人建议用Ａｕ，Ａｇ，Ｃｕ和Ｐｂ等元素的熔化曲线来标定［１］．但是这些通常是困难的．我们采用高压差热分析技术，研究了Ｐｂ的熔化?...
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1982, 11(1)
摘要：
有些金属合金在某一特定温度Ｔｃ发生有序一无序转变，当Ｔ＜Ｔｃ，晶格中第ｊ类位置上发现第ｉ种原子的几率高于合金中该种原子的平均浓度．伴随着这种转变，合金的某些物理性能亦发生明显变化．金属互化物是特殊类型的有序合金，其Ｔｃ高于熔点．一旦冷却为固态时，便呈现出原子组态的长程有序，但同时总存在有一定的无序，如热平衡无序、化学平衡无序、非平衡无序等．这些组态无序往往对金属间化合物的物理性能有一定影响，?...
有些金属合金在某一特定温度Ｔｃ发生有序一无序转变，当Ｔ＜Ｔｃ，晶格中第ｊ类位置上发现第ｉ种原子的几率高于合金中该种原子的平均浓度．伴随着这种转变，合金的某些物理性能亦发生明显变化．金属互化物是特殊类型的有序合金，其Ｔｃ高于熔点．一旦冷却为固态时，便呈现出原子组态的长程有序，但同时总存在有一定的无序，如热平衡无序、化学平衡无序、非平衡无序等．这些组态无序往往对金属间化合物的物理性能有一定影响，?...
物理，
1982, 11(1)
摘要：
用Ｘ射线荧光光谱法测定二元合金薄膜的组分时，通常是先制备一系列不同成分的薄膜，经化学分析标定后作为标样，以此来确定标准曲线，然后对待测薄膜进行测定、比较［１，２］．近年来某些作者推荐利用单组分薄膜标样的方法［３，４］．这些方法不足之处在于制备薄膜标样要增加较大的工作量．用质子背散射方法来测定薄膜组分虽具有它独特的优点，但是在测定膜主成分时其准确度常常不够满意，此外，它还要与加速器联用?...
用Ｘ射线荧光光谱法测定二元合金薄膜的组分时，通常是先制备一系列不同成分的薄膜，经化学分析标定后作为标样，以此来确定标准曲线，然后对待测薄膜进行测定、比较［１，２］．近年来某些作者推荐利用单组分薄膜标样的方法［３，４］．这些方法不足之处在于制备薄膜标样要增加较大的工作量．用质子背散射方法来测定薄膜组分虽具有它独特的优点，但是在测定膜主成分时其准确度常常不够满意，此外，它还要与加速器联用?...
物理，
1982, 11(1)
摘要：
当前染料调频激光已在各方面获得广泛应用，闪光灯激励的染料激光器造价低，能输出高功率和大能量［１－３］，并在一定程度上可高重复率窄带运转［４，５］，因而已成为光谱学研究的有力工具．本文报道一种高分辨率（６×１０~５］高调频效率（＞５０％）的闪光灯激励的染料激光系统．器件光路如图１所示，由激光头，谐振腔，调谐系统和气压调频设备等部分组成．激光头用两支电极间距１０ｃｍ，内径３ｍｍ直管闪光灯和长１０ｃ....
当前染料调频激光已在各方面获得广泛应用，闪光灯激励的染料激光器造价低，能输出高功率和大能量［１－３］，并在一定程度上可高重复率窄带运转［４，５］，因而已成为光谱学研究的有力工具．本文报道一种高分辨率（６×１０~５］高调频效率（＞５０％）的闪光灯激励的染料激光系统．器件光路如图１所示，由激光头，谐振腔，调谐系统和气压调频设备等部分组成．激光头用两支电极间距１０ｃｍ，内径３ｍｍ直管闪光灯和长１０ｃ....
物理，
1982, 11(1)
摘要：
表面缺陷和表面扩散在真空镀膜、薄膜半导体器件工艺、粉末冶金、多孔载体上催化剂颗粒的稳定性等实际问题中有重要的作用，得到了广泛的重视．本讲主要介绍晶体表面的原子结构、表面缺陷、表面扩散和有关的一些实验研究方法．一、晶体表面的原子结构理想的具有平移对称性的晶体结构应该是无限的．从这个角度看，晶体表面也是一种面缺陷，在表面上原子的周期性排列突然中止，相当一部分原子键被断开．表面能的数量级约为１００?...
表面缺陷和表面扩散在真空镀膜、薄膜半导体器件工艺、粉末冶金、多孔载体上催化剂颗粒的稳定性等实际问题中有重要的作用，得到了广泛的重视．本讲主要介绍晶体表面的原子结构、表面缺陷、表面扩散和有关的一些实验研究方法．一、晶体表面的原子结构理想的具有平移对称性的晶体结构应该是无限的．从这个角度看，晶体表面也是一种面缺陷，在表面上原子的周期性排列突然中止，相当一部分原子键被断开．表面能的数量级约为１００?...
