1973年 2卷 第3期
物理，
1973, 2(3)
摘要：
在海拔３２００ｍ高山，用一台有效体积为４５×４５×１４ｃｍ３的多板云室，测量了宇宙线贯穿粒子的电磁簇射几率，传递能量范围为０．４－２ＧｅＶ．获得了８０１个有用事例，得到选入的高山宇宙线粒子在１．２５ｃｍ厚铅层中产生电磁簇射的平均几率是［４．６２±０．７６］×１０－3，大于由理论和加速器实验数据推出的μ，Ρ。π±的电磁簇射几率．用统计方法对实验结果进行了分析．
在海拔３２００ｍ高山，用一台有效体积为４５×４５×１４ｃｍ３的多板云室，测量了宇宙线贯穿粒子的电磁簇射几率，传递能量范围为０．４－２ＧｅＶ．获得了８０１个有用事例，得到选入的高山宇宙线粒子在１．２５ｃｍ厚铅层中产生电磁簇射的平均几率是［４．６２±０．７６］×１０－3，大于由理论和加速器实验数据推出的μ，Ρ。π±的电磁簇射几率．用统计方法对实验结果进行了分析．
物理，
1973, 2(3)
摘要：
本文从四个方面介绍１９６６年以来高能加速器的新发展．即强聚焦同步加速器、中高能强流加速器、对撞机和新技术及新加速原理．强聚焦同步加速器是当前高能加速器的主要类型．近年来采用了分离作用强聚焦系统、增强器等新技术，最高能量已提高到４００千兆电子伏、设计平均流强达微安级，都比六十年代水平提高十倍多．每千兆电子伏投资约６０万美元，为六十年代水平的６０％左右．质子强流发展较慢，目前仍依靠二十多年前建成的稳相加速器，平均流强为微安级，最高能量１０００兆电子伏．有的正计划改建，把流强提高到十至数十微安．建造中的有两台等时性旋加速器，设计平均流强１００微安，能量约５００兆电子伏．一台８００兆电子伏的质子直线加速器正在总调中，设计流强１毫安．高能强流电子束主要依靠电子直线加速器产生，目前已达２２千兆电子伏，平均流强４８微安．利用相对运动的两束粒子进行对撞的对撞机是近年来发展较快的加速器类型．由于对撞实验中粒子能量利用率高，是今后进行“超高能”实验的有效方法．目前已经建成的电子正电子对撞机单束能量约２．５千兆电子伏，质子对撞机为２６．５千兆电子伏．在加速器方面已广泛采用电子计算机和自动化技术．正在研究中的新技术主要为超导磁体和超导谐振腔，目前正进行部件试验或模型加速器调试．电子环加速器及其他新加速原理还在研究中。目前已讨论建造利用超导磁体的１０００、２０００直到５０００千兆电子伏的质子强聚焦同步加速器及２００千兆电子伏的质子对撞机．还有１５千兆电子伏的电子正电子对撞机．直线加速器方面正在考虑建造“返航”加速系统把电子直线加速器能量提高到５０－６０千兆电子伏．建造中的有２千兆电子伏电子超导直线加速器，及计划中的数千兆电子伏的超导质子直线加速器．还讨论建造数十到一百千兆电子伏的电子环加速器。
本文从四个方面介绍１９６６年以来高能加速器的新发展．即强聚焦同步加速器、中高能强流加速器、对撞机和新技术及新加速原理．强聚焦同步加速器是当前高能加速器的主要类型．近年来采用了分离作用强聚焦系统、增强器等新技术，最高能量已提高到４００千兆电子伏、设计平均流强达微安级，都比六十年代水平提高十倍多．每千兆电子伏投资约６０万美元，为六十年代水平的６０％左右．质子强流发展较慢，目前仍依靠二十多年前建成的稳相加速器，平均流强为微安级，最高能量１０００兆电子伏．有的正计划改建，把流强提高到十至数十微安．建造中的有两台等时性旋加速器，设计平均流强１００微安，能量约５００兆电子伏．一台８００兆电子伏的质子直线加速器正在总调中，设计流强１毫安．高能强流电子束主要依靠电子直线加速器产生，目前已达２２千兆电子伏，平均流强４８微安．利用相对运动的两束粒子进行对撞的对撞机是近年来发展较快的加速器类型．由于对撞实验中粒子能量利用率高，是今后进行“超高能”实验的有效方法．目前已经建成的电子正电子对撞机单束能量约２．５千兆电子伏，质子对撞机为２６．５千兆电子伏．在加速器方面已广泛采用电子计算机和自动化技术．正在研究中的新技术主要为超导磁体和超导谐振腔，目前正进行部件试验或模型加速器调试．电子环加速器及其他新加速原理还在研究中。目前已讨论建造利用超导磁体的１０００、２０００直到５０００千兆电子伏的质子强聚焦同步加速器及２００千兆电子伏的质子对撞机．还有１５千兆电子伏的电子正电子对撞机．直线加速器方面正在考虑建造“返航”加速系统把电子直线加速器能量提高到５０－６０千兆电子伏．建造中的有２千兆电子伏电子超导直线加速器，及计划中的数千兆电子伏的超导质子直线加速器．还讨论建造数十到一百千兆电子伏的电子环加速器。
物理，
1973, 2(3)
摘要：
以下提出一组关于跃迁振幅的积分方程，用以求多体薛定锷方程的散射解．令Ｋ（ｎ）代表ｎ粒子系的内部动能算符，是（根据需要）从Ｖ中选择出来的一部分．定义若把Ｖａ再分为两部，Ｖａ＝Ｖａ１＋Ｖａ２，则定义若假定在初态φ中Ｖ不起作用，则可证相应的散射解．因此求散射解的问题还原为求的问题．在三体的情况下，设初态是ｉ粒子撞向ｉ、ｋ粒子的束缚态．令Ｖａ＝Ｖｊｋ，Ｖａ＝Ｖｉｊ＋Ｖｉｋ．通过按顺序逐一独立求解以下?...
以下提出一组关于跃迁振幅的积分方程，用以求多体薛定锷方程的散射解．令Ｋ（ｎ）代表ｎ粒子系的内部动能算符，是（根据需要）从Ｖ中选择出来的一部分．定义若把Ｖａ再分为两部，Ｖａ＝Ｖａ１＋Ｖａ２，则定义若假定在初态φ中Ｖ不起作用，则可证相应的散射解．因此求散射解的问题还原为求的问题．在三体的情况下，设初态是ｉ粒子撞向ｉ、ｋ粒子的束缚态．令Ｖａ＝Ｖｊｋ，Ｖａ＝Ｖｉｊ＋Ｖｉｋ．通过按顺序逐一独立求解以下?...
物理，
1973, 2(3)
摘要：
目前Ｘ射线光谱仪中常用的晶体有：平面反射晶体，柱面弯曲反射晶体，柱面弯曲透射晶体，边缘晶体和双曲晶体，其中以平面反射和柱面弯曲反射晶体的应用最为普遍．由于平面反射晶体分光计是非聚焦的，衍射的Ｘ射线不能为探测器全部接收，因此，Ｘ射线强度损失较大．柱面弯曲反射晶体，就其聚焦方式而言，有半聚焦和全聚焦之分．所谓半聚焦（Ｊｏｈａｎ式）即将平面晶体弯成半径为２Ｒ的往面（Ｒ为聚焦圆半径），此时，晶体点阵?...
目前Ｘ射线光谱仪中常用的晶体有：平面反射晶体，柱面弯曲反射晶体，柱面弯曲透射晶体，边缘晶体和双曲晶体，其中以平面反射和柱面弯曲反射晶体的应用最为普遍．由于平面反射晶体分光计是非聚焦的，衍射的Ｘ射线不能为探测器全部接收，因此，Ｘ射线强度损失较大．柱面弯曲反射晶体，就其聚焦方式而言，有半聚焦和全聚焦之分．所谓半聚焦（Ｊｏｈａｎ式）即将平面晶体弯成半径为２Ｒ的往面（Ｒ为聚焦圆半径），此时，晶体点阵?...
物理，
1973, 2(3)
摘要：
本文描述一个通用的时间－幅度变换器．测量范围为５０ｎｓ－１００μｓ，分１１档，并有细凋．线性范围为９０％，微分线性＜±５％，积分线性＜１％，分辨时间为各量程的０．１％，温度稳定性＜０．１％／℃，最大输出１０Ｖ（宽度可调入本仪器可用于双探头（无负时间效应），也可以用于一路探头一路高频．
本文描述一个通用的时间－幅度变换器．测量范围为５０ｎｓ－１００μｓ，分１１档，并有细凋．线性范围为９０％，微分线性＜±５％，积分线性＜１％，分辨时间为各量程的０．１％，温度稳定性＜０．１％／℃，最大输出１０Ｖ（宽度可调入本仪器可用于双探头（无负时间效应），也可以用于一路探头一路高频．
物理，
1973, 2(3)
摘要：
中国科学院上海技术物理研究所汤定元同志给本刊编辑部来信，对于光度学和辐射度学的一些基本术语的中文名词及其对应的物理意义提出了一些看法．现发表出来，以供有关方面的工作人员参考．
中国科学院上海技术物理研究所汤定元同志给本刊编辑部来信，对于光度学和辐射度学的一些基本术语的中文名词及其对应的物理意义提出了一些看法．现发表出来，以供有关方面的工作人员参考．
